Atyuckaya Liliya Yurievna, student
Bebiya Anastasiya Georgievna, student
Ugra State University, Russia
Championship participant: the National Research Analytics Championship - "Russia";
В статье представлены результаты экспериментального исследования волны горения в порошковых смесях системы Ni-Al с помощью применения метода скоростной киносъемки. На основе полученных данных определялись характерные пространственно- временные масштабы тепловой структуры волны СВС и температурная динамика в локальной точке.
Ключевые слова: самораспространяющийся высокотемпературный синтез, термограмма, реакционная ячейка, яркостная пирометрия, температурное поле.
The method of high-speed filming spends experimental researches development of a wave of burning SHS in powder mixes of system Ni-Al. On the basis of the received data were defined characteristic spatially - time scales of thermal structure of wave SHS and temperature dynamics in a local point.
Keywords: self-extending high-temperature synthesis, a gradient, a microstructure, a flame, speed of burning, the centre, a surface, high-speed filming.
Одним из способов получения наноструктурированных материалов является самораспространяющийся высокотемпературный синтез (СВС). Совокупность возможных направленных воздействий на реакционную среду и их комбинации определяет множество вариантов реализации операций технологического горения и соответствующее разнообразие полученных веществ. Таким образом, для получения материалов с заданными свойствами, необходимо осуществлять контроль за процессами горения, а именно, температурой и скоростью распространения фронта горения.
Детальное исследование механизма взаимодействия СВС-систем требует применения комплексных методик эксперимента дополняющих друг друга. В качестве экспериментальной методики исследования СВ-синтеза может рассматриваться метод и аппаратура яркостной пирометрии высокого разрешения, впервые примененныйк изучению закономерностей и механизма реакций в системе Ni-Al [1-2,7-8].
Высокоскоростная микровидеосъемка позволяет наблюдать процесс горения с временным разрешением 10-3 с, и пространственным порядка 100 мкм.
Так как реакция СВС протекала в пробирке, имеющей диаметр, близкий к критическому и теплоотвод через боковую поверхность существенен, то система уравнений, описывающих стационарное распространение волны имеет вид (1):
где ?=?(?) –уравнение зависимости теплопроводности зоны горения от степени полноты реакции; m- массовая скорость горения; с-теплопроводность; ?- степень полноты реакции, ?-коэффициент излучения реакционной зоны; ? – постоянная Стефана-Больцмана; Q – теплота реакции, Т0 – начальная температура, d – диаметр образца, ? – коэффициент теплоотдачи, -скорость тепловыделения. В условиях высоких градиентов температур конвективным теплообменом можно пренебречь.
Наблюдение процесса горения CВС показало, что на начальной стадии развитие первичного одиночного очага привело к распространению фронта волны, имеющего форму, близкую к полусфере, скорость фронта примерно одинаковая во всех направлениях. Этот режим предусматривает наличие большого количества частиц реагентов в зоне инертного прогрева, так что их характеристики могут быть усреднены, и гетерогенная система заменяется гомогенной с этими усредненными свойствами.
Однако по мере продвижения фронта волны горения, симметричная форма искажается, что предопределяет направление фронта волны в дальнейшем (Рисунок 1). После окончания переходного процесса наблюдается:
Таким образом, реализуется иной механизм распространения волны реакции- эстафетный или сцинтилляционный, в котороммедленные периоды распространения тепла (стагнация фронта горения) сменяются активными периодами химического реагирования, сопровождающимися локальным повышением температуры (вспышка - сцинтилляция) и быстрым продвижением фронта. При этом ширина зоны реакции сравнима с масштабом гетерогенности среды.
В рамках моделей механики сплошных сред перенос тепла в нестационарном случае описывается уравнением (2):
где ? – коэффициент температуропроводности; C(T) – теплоемкость; r – плотность образца; qv –источник тепловыделения. Величину тепловыделения можно определить с помощью следующего выражения (3):
,
где W – энергетический выход химической реакции Вт/м3, Дж/кг; r – реальная плотность образца, кг/м3; u – скорость распространения волны, м/с; n – ширина зоны горения; Dz – толщина волны горения, м.
Компьютерная обработка последовательных кадров СВС-горения в сцинтилляционном режиме позволяет определить мгновенное значение координат точек, составляющих линию фронта горения. Мгновенные значения скоростей в некоторых точках (рис.5. а) поверхности образца исходя из термограмм горения СВС (рис.5. б) дают разброс значений от V=1,4мм/с, до V=21,7 мм/c. Причем, эти же высокоскоростные области являются и самыми высокотемпературными. Максимальная температура горения смеси, в соответствии с представлениями модели горения второго рода, должна лимитироваться температурой плавления наиболее тугоплавкого элемента смеси, т. е. никеля [4]. Однако, анализ динамики температурных полей областей реакции СВ -синтеза показал наличие горячих очагов со сверхадиабатической яркостной температурой 17600С.
Рис. 3. Идентификация областей: а) наложение градиентного поля высокотемпературной области и той же области на насыпке (оригинал); б) наложение градиентного поля высокотемпературной области и той же области на продуктах реакции (оригинал); в) Последовательность кадров (оригинал) с высокотемпературной областью, для которых были построены градиентные поля; г) сопоставление контуров сверхадиабатических очагов с нескольких кадров с исходной шихтой д) сопоставление контуров сверхадиабатических очагов с нескольких кадров с конечной структурой образца.
Превышение этой температуры можно объяснить переизлучением в порах, которое как известно, зависит от их геометрии. Так как форма пор в процессе СВС изменяется, то яркостная температура будет непостоянной.
Исходя из анализа термограмм и наложений изолиний температурного поля и соответствующих областей насыпки и продукта реакции (Рисунок 3), можно следующее сделать следующие выводы:
Даже в случае идеального контакта между частицами для реальной гетерогенной системы необходимо предположить, что предварительное смешение компонентов приводит к возможности выделения минимального объема реакционной среды с заранее заданным (например, стехиометрическим) соотношением реагентов. Этот минимальный объем реагентов и есть элементарная реакционная ячейка. Механизм взаимодействия внутри такой ячейки и ее размеры определяют специфику реагирования в той или иной системе твердопламенного горения. Исследуя градиентное поле температур реакционной ячейки можно видеть, что существует неоднородность температур внутри реакционных ячеек. Размеры области реакционной ячейки порядка 100 мкм×100 мкм. При построении модели реакционной ячейки, можно выделить область порядка 50 мкм×50мкм, имеющую близкую по значению температуру. В данном случае можно в дальнейшем проверить точность соответствия модели [9,10], в которой структура среды представлялась как набор цилиндрических элементов, сечение которых характеризуется масштабом d. Часть этих элементов случайным образом удалялась, так чтобы количество образовавшихся пустот соответствовало заданной пористости среды. Если на такую среду наложить сетку с квадратными ячейками со стороной d/2, то это приведет к формированию трех основных типов элементарных ячеек: 1—«ядро», 2—«поры» и 3—«контакт». В этих ячейках преобладают различные механизмы теплопроводности: 1-кондукция по твердому телу; 2-лучистый перенос через поры; 3-контактная теплопроводность. Каждая ячейка (i,j) обменивается теплом с соседями по закону (3):
Аналогично для y. Реакция начинается, когда реакционная ячейка прогревается до некоторой заданной температуры Tign и затем протекает очень быстро (4):
H(x)-функция Хевисайда. Такая модель позволяет напрямую сравнить расчетные данные с результатами экспериментов по микроструктуре волны горения, полученные высокоскоростной микровидеосъемкой процесса горения.
Литература:
Kasumova Rena Jumshud
05 / 24 / 2013 - 15:19Milshtein Aleksandr
05 / 23 / 2013 - 22:39Ivanova Tatiana Alecsandrovna
05 / 22 / 2013 - 21:47Boronenko Marina Petrovna
05 / 22 / 2013 - 10:06Suleimenov Essen Nurgalievich
05 / 22 / 2013 - 06:23